рую называют угловой [3]. Вблизи h директор и намагниченность слабо отклоняются от своих значений 0 . Это позволяет решить уравнения (3) аналитически и найти поле перехода h : 2 4 3 2 B h h 2 B( А 1) 1 h A( А 2) 2 2h 0 . (4) Уравнение (4) определяет зависимость поля перехода h из фазы 1 в фазу 2 в зависимости от энергии сцепления магнитных частиц с ЖК матрицей и дополнительных восприимчивостей A и B . Фаза 2, в которой 0 h, , A, B , 0 h, , A, B называется угловой фазой. Здесь 0 и 0 углы ориентации директора и намагниченности в угловой ФН фазе, значения которых зависят от напряженности поля и материальных параметров суспензии. Угловая ФН фаза устойчива при h h h|| [3], где h|| пороговое поле, выше которого устойчива фаза 3 – фаза с планарным типом сцепления магнитных частиц с ЖК матрицей. Фаза 3, в которой φ π 2 и 0 , т.е. n 0, 1, 0 , m 0,1, 0 и n || m || H . В этой фазе условия сцепления магнитных частиц с директором являются планарными, т.е. директор и единичный вектор намагниченности ориентированы вдоль поля H 0, H ,0. Эта планарная фаза 3 термодинамически устойчива при h h|| . Пороговое поле h|| находится из уравнения Bh 2 3B h A1 4B 1 h|| 2 1 2B A2 A 2 1 A 0 . (5) 3 || 2 || Это уравнение определяет зависимость поля h|| перехода из угловой фазы ФН в планарную фазу от материальных параметров , A и B . Рассмотрим случай, когда безразмерный параметр A M s , характеризующий восприимчивость ФН к полю, отрицателен (А