Суть эксперимента заключается в независимом определении напряженности магнитного поля H в ферромагнетике с помощью закона полного тока и магнитной индукции B на основе использования закона электромагнитной индукции. В работе используется метод наблюдения семейства петель гистерезиса с помощью электронного осциллографа. Для этого на горизонтально отклоняющие пластины подается сигнал пропорциональный H, на вертикально отклоняющие пластины — сигнал пропорциональный B. Исследуемый ферромагнетик представляет собой тонкое кольцо – тороид с намотанными на него двумя обмотками N1 и N2. Когда по обмотке N1 течет ток, внутри сердечника возникает магнитное поле. Если толщина тороида меньше его диаметра, величину напряженности магнитного поля можно считать постоянной по сечению тороида и равной напряженности в середине сечения. По закону полного тока получим N1 I H l (7.1) где l – длина осевой (средней) линии тороида, I – поле в обмотке N1. Напряжение Ux = IR1 с резистора сопротивление R1, включенного в цепь обмотки y N1 подается на горизонтально отклоняющие пластины осциллографа. Измерив значение Ux = xx, где x – масштабный коэффициент отклонения по горизонтали, х – величина отклонения в делениях (рис. 7.3). Определим ток I и подставим в формулу x 0 (7.1). В итоге получим xк N1 x H x l R1 (7.2) Для определения магнитной индукции в Рис.7 .3 сердечнике наматывается еще одна обмотка с числом витком N2. При измерении магнитного потока в сердечнике в обмотке возникает Э.Д.С. индукции dp dB E N2 N2S , dt dt (7.3) где S – площадь поперечного сечения сердечника. Схема включения вторичной обмотки в измерительную цепь показана на рис. 7.4. Параметры схемы побраны таким образом, что выполняется условие I2R2>>Uc, где I2 – ток в обмотке N2, Uc – напряжение на конденсаторе. Пренебрегая падением напряжения на вторичной обмотке и напряжением на конденсаторе можно записать закон Ома в виде E I 2 R2 (7.4) 2