= ( + ), Б = . Б (11) Далее величины и не имеют теперь равновесных значений (11), а рассматриваются как эффективные поля [2], которые находятся с помощью соотношений ln = , ln = , (12) вытекающих из определения параметров порядка (5) и функции распределения (9). Пользуясь определением энтропии Ξ, получаем Ξ = −Б 〈ln 〉 = Б ln − Б 〈2 ()〉 − Б 〈2 ()〉. Это выражение с помощью (5) приводится к виду Ξ = Б ln − Б − Б . (13) Далее вычисляем свободную энергию ≡ − Ξ = −Б ln + Б ( + ). Здесь, как показано выше, статистический интеграл = ( зультате получаем выражение для свободной энергии ) ( ) . В ре- = −Б ln − Б ln + Б ( + ), (14) пригодное для представления в форме Ландау. Здесь согласно выражению (7) внутренняя энергия 1 2 = {− − }. (15) 2 Как известно, разложение Ландау описывает ориентационную часть свободной энергии . Состоянию термодинамического равновесия отвечает условие ее минимума. Задача построения разложения Ландау сводится к получению выражения для свободной энергии, соответствующего неравновесным значениям параметров порядка. Допустим, что неравновесные параметры порядка остаются одноосными. Тогда эффективные поля, ориентирующие молекулы и примесные частицы, будут иметь такой же вид, что и равновесные средние поля (10), но параметры и не являются теперь явными функциями параметров порядка (11), а связаны с ними через определения (5), (12). Согласно уравнениям равновесия (/ = 0 и / = 0) из (14) следует линейная связь между параметром порядка и эффективным полем, которая с учётом определений = ln / и = ln / позволяет найти уравнения ориентационного состояния. 61