В настоящей работе инжекционный механизм зарядообразования считается основным. Используется модель униполярной инжекции заряда с катода, предложенная в работе [5]. Согласно этой модели инжектируемая в жидкость плотность заряда прямо пропорциональна напряжённости электрического поля в конденсаторе. В рамках безындукционного приближения безразмерная система уравнений электротермической конвекции слабопроводящей жидкости имеет вид [5–8]: T q Ra q E , t x z z x M x Pr x 2 e e e Te 2 e 2 e E , t x z z x M t T T T 1 T . t x z z x Pr 2 e 2 (1) Здесь Φ – вихрь скорости, ψ – функция тока, T – температура жидкости, q – плотность заряда, x, z – горизонтальная и вертикальная координаты, t – время, E – напряженность электрического поля; Te и M – безразмерные электрические параметры, Pr – число Прандтля, Ra – тепловое число Рэлея [7]. Граничные условия имеют вид (A – параметр инжекции): z 0 : 0, z 0, q AE , T 1, z 1: 0, z 0, T 0. (2) Задача решалась методом конечных разностей. Рассмотрен случай подогрева снизу. Нагрев сверху рассмотрен в работе [7]. Для вычислений выбиралась прямоугольная ячейка с пространственными размерами Lz = 1, Lx = 2. Сетка бралась 21×41 узлов. Число Прандтля Pr = 10. Использовались условия периодичности. Вычислялись зависимости максимальной функции тока от параметра Te для разных нагревов – теплового числа Рэлея Ra. Результаты расчетов систематизированы. Обнаружены два режима стационарной конвекции, между которыми наблюдались гистерезисные переходы [8]. На рис. 1 представлены результаты расчётов зависимости максимальной функции тока ψm от электрического параметра Te для Ra = 400. При расчёте с постоянными начальными условиями было обнаружено, 3 что электроконвекция возникает мягким образом при Te 4.8 10 , наблюдается режим с маленькой интенсивностью вихрей (режим 1). При 3 Te 5.8 10 происходит скачкообразный переход к режиму с большой интенсивностью вихрей (режим 2). Интенсивность этого режима растёт с ростом Te. 92