(рис. 2, б). При дальнейшем увеличении напряженности размер этого пика увеличивается, и погруженная часть капли постепенно принимает форму конуса, который вытягивается вдоль направления поля. Одновременно с этим * при следующем критическом значении напряженности H с свободная поверхность капли также испытывает неустойчивость, выраженную в формировании пика феррожидкости, обращенного вверх (рис. 2, в). При снижении напряженности изменение формы происходит в обратном порядке, причем исчезновение пиков происходит при меньших значениях напряженности. На рис. 3 представлена зависимость критической напряженности поля пиковой неустойчивости межфазной H*м и свободной H*c поверхностей от начального диаметра капель d0. Из графика видно, что критическая напряженность неустойчивости межфазной поверхности капли не зависит от ее начального размера. В то же время свободная поверхность малых капель диаметром до 5 мм испытывает неустойчивость при больших величинах напряженности поля, нежели более крупных капель, где зависимость отсутствует. Это можно объяснить увеличением вклада капиллярной силы по сравнению с гравитационной. Следует отметить, что в работе [2], в которой исследовалась динамика формирования системы капель в магнитном поле, пики на свободной поверхности капель возникали также не одновременно. Рис. 3. Критические напряженности поля H*м (1, 3) и H*c (2, 4) в зависимости от диаметра капли d0 феррожидкости с χ0=7 (1, 3) и χ0=2 (3, 4) * Принимая во внимание зависимость H (d0) для капель диаметром выше 5 мм, можно сделать вывод, что средние значения критических напряженностей неустойчивости свободной и межфазной границ капель МЖ отличаются во столько же раз, во сколько отличаются квадратные корни из поверхностного натяжения свободной и межфазной границах соответственно: H *c c . H *м м После формирования верхнего и нижнего пиков дальнейшее увеличение напряженности поля приводит к деформации капли равномерно в обоих 114