ОПРЕДЕЛЕНИЕ ХАРАКТЕРОВ ОРИЕНТАЦИОННЫХ ПЕРЕХОДОВ В КОМПЕНСИРОВАННЫХ ФЕРРОНЕМАТИКАХ Д. А. Петров, Д. И. Батраков Пермский государственный национальный исследовательский университет, 614990, Пермь, Букирева, 15 Одним из актуальных направлений современных исследований является физика мягких конденсированных материалов, к которым относятся расплавы и растворы полимеров, жидкие кристаллы (ЖК) и коллоиды. Исследование таких систем является одним из актуальных направлений современной науки. Наличие разнообразных межмолекулярных и межчастичных взаимодействий, а также внутренних степеней свободы таких систем приводят к большому разнообразию интересных физических явлений. Мы будем рассматривать ферронематики (ФН) – суспензии анизометричных частиц ферромагнетика на основе нематического жидкого кисталла [1]. Интересная физика ФН обусловлена наличием двух разных механизмов ориентационного отклика суспензии на приложенное магнитное поле. Первый из механизмов связан с дисперсионной средой – жидким кристаллом, а второй – с наличием дисперсной фазой (феррочастицы). Благодаря наличию сил поверхностного сцепления между примесными частицами и ЖК-матрицей оба механизма взаимосвязаны между собой и тем самым определяет ориентационную и магнитную структуру ФН во внешнем магнитном поле. Благодаря двум механизмам ориентационного отклика на приложенное магнитное поле магнитная восприимчивость ФН на несколько порядков выше, чем у чистых ЖК и они могут управляться меньшими магнитными полями. Рассмотрим ориентационные переходы в слое ФН толщиной , находящегося между двумя параллельными пластинами. Ось системы координат направлена параллельно пластинам ячейки, а ось перпендикулярно им, начало координат находится в середине слоя. Сцепление директора с границами слоя будем полагать жестким и планарным, а сцепление феррочастиц с ЖК-матрицей – мягким и планарным. Постоянное магнитное поле направим поперек слоя вдоль оси . Будем рассматривать ФН на основе ЖК с отрицательной анизотропией диамагнитной восприимчивости ( ), поэтому директор стремился ориентироваться перпендикулярно внешнему полю (см. рис. 1). Предполагается, что в отсутствии магнитного поля ФН является компенсированным, то есть в нем имеются равные объемные доли примесных частиц с магнитными моментами, направленными параллельно и антипараллельно директору, и в целом ФН не намагничен. 31