ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ЭФФЕКТЫ В ФЕРРОНЕМАТИКЕ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ А. Н. Тимченко, Д. В. Макаров Пермский государственный национальный исследовательский университет, 614990, Пермь, Букирева, 15 Ферронематический жидкий кристалл [1], или ферронематик (ФН), – это низкоконцентрированная суспензия ферромагнитных частиц в нематическом жидком кристалле (НЖК). Одной из важных особенностей ФН является сильная ориентационная связь между феррочастицами и жидкокристаллической матрицей. Приложенное к ФН внешнее магнитное поле, меняя ориентацию частиц, изменяет и ориентационную структуру жидкого кристалла. Этот эффект позволяет управлять ориентацией НЖК при помощи слабых магнитных полей. Целью данной работы является теоретическое описание ориентационной структуры ферронематического жидкого кристалла, заключенного между двумя параллельными пластинами, в плоскости которых под произвольным углом приложено однородное магнитное поле. Рассмотрим плоский слой ферронематика толщиной D (рис. 1). Приложим внешнее магнитное поле H H (cos , sin , 0) под некоторым углом в плоскости слоя. Сцепление директора на границах слоя будем считать жестким и планарным. Рис. 1. Ориентация слоя ферронематика в однородном магнитном поле Пренебрегая деталями структуры на молекулярном масштабе, для описания деформаций ФН будем использовать континуальную теорию [1, 2], в которой направление преимущественной ориентации молекул ЖК характеризуется единичным вектором n , называемым директором, а ориентация магнитных частиц – единичным вектором m вдоль намагниченности суспензии. Полная свободная энергия ФН имеет вид [2, 3]: F FV dV , FV Fd Fdia Fferro Fentr , V K11 K 22 K33 a 2 2 2 2 Fd (div n) ( n rotn) ( n rotn) , Fdia ( n H ) 2 2 2 2 58 (1)