ДИНАМИКА ЭЛЕКТРОКОНВЕКТИВНЫХ СТРУКТУР В ПЕРЕМЕННОМ ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ Н.Н. КАРТАВЫХ Пермский государственный национальный исследовательский университет, 614990, Пермь, Букирева, 15 Получены зависимости интенсивности конвективных течений от безразмерного электрического параметра. Определены области существования периодических и хаотических колебательных режимов электроконвекции в переменном поле плоского конденсатора. Рассматриваются нелинейные режимы течения вязкой несжимаемой слабопроводящей жидкости, заполняющей плоский горизонтальный конденсатор. Жидкость находится под действием переменного вертикального электрического поля и поля тяжести g . Ось z направлена перпендикулярно границам слоя, ось x – вдоль его нижней границы. Идеально тепло- и электропроводные пластины конденсатора расположены при z = 0, h (h - толщина слоя). Потенциал поля верхней границы равен нулю: j (h) = 0 , потенциал нижней – гармонически меняется со временем: j (0) = U cos ( 2pn t ) , U – амплитуда, n – частота поля. Границы слоя нагреты до разных температур: T(0) = Q, T(h) = 0. Электроконвекция может быть описана в рамках модели, предложенной в [1] и представляющей собой расширение модели Лоренца на случай течений слабопроводящих жидкостей в электрическом поле: X = Pr ( - X + rY - es T cos ( 2pn t ) ) , Pr Y = -Y + X + XZ , Z = -bZ - XY , bZ V = Pr -dV + ( rW + es S cos ( 2pn t ) ) d , Pr W = -dW + V , dW S = -f S + XU - f Y cos ( 2pn t ) , T = -f T - f W cos ( 2pn t ) , U = -f U - XS - 2f Z cos ( 2pn t ) , 4 2 3 Ra σ Ra p (1 + k ) r= , e= , Ra 0 = , 2 Ra σ 0 Ra 0 k ( ) 4 Ra σ0 2 3 (1) 2 Pr 3p (1 + k ) 4+k 4 ,b = ,d = ,f = 2 , = 2 2 2 2 p (1 + k )Pre 8k 1+ k 1+ k где X, V, – амплитуды пространственных гармоник функции тока, Y,Z, W – температуры, S,T,U– плотности заряда, r– эффективное тепловое число Рэлея и es – безразмерный электрический параметр; Ra 0 , Ra σ0 – крити170