где En и Em – это энергии системы в первом и во втором стационарных состояниях, h – постоянная Планка, ν и ω - линейная и циклическая частота электромагнитного излучения. Последовательно применяя постулаты Бора к излучению атома водорода, можно показать, что линии в спектре атома водорода укладываются в простое соотношение: 1 ⎞ ⎛ 1 ν = R⎜ 2 − 2 ⎟ , ⎝n m ⎠ где ν = 1 λ (3) – волновое число (величина , обратная длине волны λ ), измеряемая в -1 обратных сантиметрах (см ), R –постоянная Ридберга, n и m – квантовые числа, принимающие целочисленные значения, причем всегда m > n. Соотношение (3) было получено опытным путем Бальмером при n = 2, а m = 3,4…, впервые исследовавшим видимую область спектра атома водорода. Позднее было показано, что линии водорода, лежащие в ультрафиолетовой и инфракрасной частях спектра, также укладываются в аналогичные формы, а именно: серия Лаймана (в далекой ультрафиолетовой области) в формулу: ⎛1 1 ⎞ ν = R ⎜ 2 − 2 ⎟ , при n = 1 ⎝1 m ⎠ m = 2,3 …, серия Пашена (в близкой инфракрасной области) в формулу: ⎛ 1 1 ⎞ ν = R ⎜ 2 − 2 ⎟ , при n = 3 ⎝3 m ⎠ m = 4,5 …, серия Бреккета ( в более удалённой инфракрасной области) ⎛ 1 1 ⎞ ν = R ⎜ 2 − 2 ⎟ , при n = 4 ⎝4 m ⎠ m = 5,6 …, серия Пфунда (ещё дальше в инфракрасной области) ⎛ 1 1 ⎞ ν = R ⎜ 2 − 2 ⎟ , при n = 5 ⎝5 m ⎠ m = 6,7 …