МЕТОД ЭФФЕКТИВНОГО ПОЛЯ В ФИЗИКЕ ЖИДКОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ КОЛЛОИДОВ В. И. Белов, А. Н. Захлевных Пермский государственный национальный исследовательский университет, 614990, Пермь, Букирева, 15 В работе производится построение методом эффективного поля разложения Ландау свободной энергии жидкокристаллической суспензии анизометричных частиц на основе термодинамического потенциала статистической теории среднего поля. Будем рассматривать суспензию как бинарную смесь молекул нематического жидкого кристалла (НЖК) и примесных наночастиц [1]. Ориентацию отдельной стержнеобразной молекулы НЖК в точке rα будем описывать симметричным бесследовым тензором второго ранга 3 1 2 3 = √ ( − ) , (1) где να единичный вектор вдоль главной оси α-й молекулы НЖК (α=1, ). Для ансамбля наночастиц аналогичным образом построим величину 3 1 2 3 = √ ( − ), (2) где единичный вектор вдоль главной оси анизометричной частицы (β=1, ). Макроскопические тензоры ориентации компонентов суспензии получаем статистическим усреднением тензоров (1) и (2): ≡ 〈 〉, ≡ 〈 〉. (3) Предполагая, что ориентации наночастиц и жидкокристаллической матрицы в равновесии связаны между собой, представим величины (3) через единичный вектор в направлении преимущественной ориентации молекул НЖК – директор n: 3 1 2 3 = √ ( − ), 3 1 2 3 = √ ( − ). (4) Здесь введены скалярные параметры порядка = 〈2 ()〉 = 〈2 ()〉, (5) где 2 ( ) – второй полином Лежандра. Ориентационную часть энергии взаимодействия компонент суспензии в приближении среднего поля можно представить в следующем виде [1] 1 ℋ = [ + ] − ∑ [ + ] − 2 =1 59