МАГНИТНЫЕ ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ПЕРЕХОДЫ В ФЕРРОНЕМАТИКЕ С БИСТАБИЛЬНЫМ СЦЕПЛЕНИЕМ ЧАСТИЦ С МАТРИЦЕЙ Д. В. Семенов, Д. А. Петров Пермский государственный национальный исследовательский университет, 614990, Пермь, Букирева, 15 Нематические жидкие кристаллы (НЖК) являются диамагнитными средами, поэтому для управления их ориентационной структурой нужно при4 кладывать достаточно сильные магнитные поля (ℋ~10 Э). Чтобы увеличить магнитную восприимчивость жидкого кристалла (ЖК) Брошар и де Жен предложили внедрить в нематическую матрицу наноразмерные частицы ферромагнетика [1], такой композитный материал получил название ферронематик (ФН). По сравнению с чистым ЖК магнитная восприичивость ФН на несколько порядков выше за счет сильной ориентационной связи между примесными частицами и молекулами ЖК. В настоящей работе в рамках континуальной теории [1] рассмотрены возможные ориентационные переходы в ФН, индуцированные магнитным полем, с учетом бистабильного ориентационного сцепления примесных частиц с ЖК-матрицей [2]. Рассмотрим плоский слой ФН толщиной . Систему координат выберем, как показано на рис. 1. Приложим постоянное магнитное поле антипараллельно оси : = (−ℋ, 0, 0). Будем считать, что направление директора фиксировано на границах слоя и совпадает с осью легкого ориентирования 0 = (1, 0, 0), а сцепление между директором и единичным Рис. 1. Слой ферронематика вектором намагниченности – мягкое и гов магнитном поле меотропное (Рис. 1). Известно, что состоянию термодинамического равновесия соответствует минимум свободной энергии ℱ = ∭ ℱ , (1) где ℱ = ℱ1 + ℱ2 + ℱ3 + ℱ4 + ℱ5 объемная плотность свободной энергии [1, 2] 1 2 3 2 2 2 ℱ1 = (div ) + ( ∙ rot ) + ( × rot ) , 2 2 2 2 ℱ2 = − () , ℱ3 = − , 2 84