СУПЕРТВИСТОВЫЕ ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ ДЕФОРМАЦИИ ПОЛЯ ДИРЕКТОРА В СЛОЕ ФЕРРОНЕМАТИКА М. А. Уткин, Д. В. Макаров Пермский государственный национальный исследовательский университет, 614990, Пермь, Букирева, 15 Под термином «феррожидкий кристалл» (ФЖК) понимают суспензию анизометричных магнитных частиц, в которых роль несущей среды играет жидкий кристалл [1–2]. Если жидкий кристалл (ЖК) является нематиком, то соответствующий ФЖК принято называть ферронематиком (ФН). В подобных мягких средах за счет сцепления молекул нематика на поверхности магнитных частиц имеется возможность создать сильную ориентационную связь между феррочастицами и ЖК-матрицей. Вследствие этого начальная магнитная восприимчивость суспензии повышается по сравнению с чистым нематиком, и в ряде случаев ФН может быть ориентирован относительно слабым внешним полем [3]. Недавно в работах [4–5] был анонсирован синтез суспензии магнитных пластинок на основе нематика, обладающей спонтанной намагниченностью, и названной ферромагнитным нематиком. Целью настоящей работы является теоретическое описание индуцированных магнитным полем супертвистовых деформаций ориентационной структуры слоя ферронематика в рамках континуального подхода, сформулированного в основополагающей работе Брошар и де Жена [2]. Рассмотрим слой ФН толщиной D, к которому приложим внешнее магнитное поле под произвольным углом в плоскости слоя (Рис. 1). б) Рис. 1. Слой ферронематика в магнитном поле a) В рамках континуального подхода в ФН с жесткой ориентационной связью между ЖК-матрицей и феррочастицами направление преимущественной ориентации молекул жидкого кристалла и магнитных частиц описывается одним вектором , называемым директором. Будем считать, что на границах слоя созданы условия жесткого планарного сцепления директора с ограничивающими пластинами. Таким образом, вектор напряженности магнитного поля и директор примут следующий вид 92