143 Колебания вектора напряжённости электрического поля в “обыкновенной” волне совершаются в направлении, перпендикулярном главному сечению кристалла для этой волны (рис.4.2). В “необыкновенной” волне колебания вектора напряжённости совершаются в плоскости, совпадающей с главным сечением для данной волны (рис.4.1). Для C-диапазона длин волн (λ = 1530÷1565 нм), преимущественно используемого в волоконно-оптических системах, “обыкновенный” no и “необыкновенный” ne показатели преломления имеют величины no = 2,225 и ne = 2,135. Электрооптический эффект в ниобате лития состоит в изменении показателя преломления кристалла под действием электрического поля. В случае, когда световая волна, поляризованная вдоль оси Z, распространяется в направлении, перпендикулярном к оси Z (“необыкновенная” волна , см. рис.4.1), показатель преломления линейно зависит от напряженности электрического поля: где: ne – показатель преломления для “необыкновенной” волны в отсутствие электрического поля, Ez – величина напряжённости внешнего электрического поля, приложенного вдоль кристалло–12 графической оси Z; r33 = 30,9·10 м/В – электрооптический коэффициент ниобата лития. Электрооптический эффект практически безынерционен −10 −11 (быстродействие порядка 10 ÷10 с) благодаря чему верхний предел частоты колебаний напряжённости электрического поля в принципе может достигать 100 ГГц. На практике, у современных модуляторов ширина полосы по уровню –3дБ составляет 40÷50 ГГц. Ниобат лития прозрачен для длин волн от 0,4 до 5 мкм, что делает его почти идеальным материалом для применения в оптоволоконных системах и интегрально-оптических устройствах.